偏振光实验报告

实验目的：掌握分光计的工作原理，熟悉偏振光的原理和性质验证马吕斯定律，并根据 布儒斯特定律测定介质的折射率实验原理：为了研究光的偏振态和利用光的偏振特性进行各种分析和测量工作，需要各种偏振元件：产 生偏振光的元件、改变光的偏振态的元件等，下面分类介绍1 产生偏振光的元件在激光器发明之前，一般的自然光源产生的光都是非偏振光，因此要产生偏振光都要 使用产生偏振光的元件根据这些元件在实验中的作用，分为起偏器和检偏器起偏器是 将自然光变成线偏振光的元件，检偏器是用于鉴别光的偏振态的元件在激光器谐振腔中 可以利用布儒斯特角使输出的激光束是线偏振光将自然光变成偏振光的方法有很多，一个方法是利用光在界面反射和透射时光的偏振现 象我们的先人在很早就已经对水平面的反射光有所研究，但定量的研究最早在1815年由布 儒斯特完成反射光中的垂直于入射面的光振动（称S分量）多于平行于入射面的光振动（称 p 分量）；而透射光则正好相反在改变入射角的时候，出现了一个特殊的现象，即入射角 为一特定值时，反射光成为完全线偏振光（S分量）折射光为部分偏振光，而且此时的反 射光线和折射光线垂直，这种现象称之为布儒斯特定律该方法是可以获得线偏振光的方法之一。

如图1所示因为此时“1 sin = “2 sin y，tgi = =沁=n20 cos i0 siny "1 ,若ni=l （为空气的折射率），则1）n2 = tgi0i0 叫做布儒斯特角，所以通过测量布儒斯特角的大小可以测量介质的折射率由以上介绍可以知道利用反射可以产生偏振光，同样利用透射（多次透射）也可以产 生偏振光（玻璃堆）第二种是光学棱镜，如尼科耳棱镜、格兰棱镜等，它是利用晶体的双 折射的原理制成的在晶体中存在一个特殊的方向（光轴方向），当光束沿着这个方向传播 时，光束不分裂，光束偏离这个方向传播时，光束将分裂为两束，其中一束光遵守折射定律 叫做寻常光（光），另一束光一般不遵守折射定律叫做非寻常光@光）光和e光都是线 偏振光（也叫完全偏振光），两者的光矢量的振动方向（在一般使用状态下）互相垂直改 变射向晶体的入射光线的方向可以找到光轴方向，沿着这个方向,光和e光的传播速度相等， 折射率相同晶体可以有一个光轴，叫做单轴晶体，如方解石、石英，也可以有两个光轴， 叫双轴晶体，如云母、硫磺等包含光轴和任一光线的平面叫对应于该光线的主平面，光 电矢量的振动方向垂直于光主平面，e光电矢量的振动方向平行于e光主平面。

格兰棱镜由两块方解石直角棱镜构成，两棱镜间有空气间隙，方解石的光轴平行于棱 镜的棱自然光垂直于界面射入棱镜后分为光和e光，光在空气隙上全反射，只有e光透过 棱镜射出第三种是偏振片，它是利用聚乙烯醇塑胶膜制成，它具有梳状长链形结构分子，这些 分子平行排列在同一方向上，此时胶膜只允许垂直于排列方向的光振动通过，因而产生线偏 振光它的偏振性能不如格兰棱镜，但优点是价格便宜，且可以得到大面积的本实验中采 用偏振片作为起偏器和检偏器2. 波晶片：又称位相延迟片，是改变光的偏振态的元件它是从单轴晶体中切割下来的平行平面 板，由于波晶片内的速度V ,v不同（所以折射率也就不同），所以造成）光和e光通过波晶 oe片的光程也不同当两光束通过波晶片后光的位相相对于e光延迟量为，A =孚(n - n )d(2)九 o e若满足（ne -no）d = mX±X/4，即人加兀一勺我们称之为九/4片，若满足（ne -no）d = mX±X/2，即A = 2加兀±兀，我们称之为九/2片，若满足（ne -no）d = mX±X，即A =加兀± 2兀我们称之为全波片（m为整数）波晶片可以用来检验和改变光的偏振态，如图4所示，在起偏器后加上一个九/4波片, 旋转起偏器或九/4波片就可以得到园或者椭圆偏振光［细节和方法参见文献2、3］。

九/4波 片是椭偏仪中的重要元件，而椭偏仪可以精确测量薄膜的厚度和折射率，是材料科学研究中 常用的精密仪器偏振光的研究从马吕斯定律开始，马吕斯定律也是最基本和最重要的偏振定律马吕 斯在1809年发现，完全线偏振光通过检偏器后的光强可表示为1 二 10COS2 ° （3）其中的E是检偏器的偏振方向和起偏器偏振方向的夹角实验仪器：1、.半导体激光器（波长650nm） 2、起偏器、3、检偏器、4、分光计和数字式检流 计实验过程及数据处理与分析 ：1、仪器调节：（1） 首先利用双平面镜调节放半导体激光器的光管（以下简称管1）使其与仪器的旋转 主轴垂直（也就是说与度盘平面平行），同时使分光计载物台与度盘平面平行2） 检查输出信号是否与数字检流计接好，检流计量程选择1档开关放在1档，调节零点 旋钮，使数据显示为“-.000”（负号闪烁）2、测量半导体激光器的偏振度在管1上套上起偏器匕，将量程选择4档开关打到第4档，（将起偏器竖直方向调到0 ）,旋转起偏器找到光强最强的位置，记录角度和光强值I再将起偏器旋转90 ，记录角度max和光强值I根据公式计算激光的偏振度P:minI -1 •p — max minI +I • /八max min （4）Imin = 1.2 Imax = 145.9则由（4）式可计算得：P=0.9833、验证马吕斯定律检流计仍放在4档，在测量过程中也不要换档。

将起偏器放在光强最强的位置，在管2 另一端套上检偏器P2并使竖直方向为0 然后旋转检偏器P2使检流计的光强最小（仍在4档 可以调为0）此时可以认为P1与P2偏振方向的夹角为90 ，记录此时P2偏振方向的绝对角度 值、相对角度值和光强值I，以后每隔10记录一次，直到卩宀pj扁振方向的夹角为 -90 ，I0为P］与P2偏振方向的夹角为0时的光强值，作出I/I「co；2的关系曲线（0 90 ，，0 2 -90各一条，用最小二乘法求出斜率和截距，根据马吕斯定律斜率应为1,截距应为0,分析实验的误差）1) -90~0The taIpCos"2-9001.06939E-26-8520.0076-806.40.03015-7513.20.06699-70220.11698-6532.20.17861-6044.60.25-5557.60.32899-5071.10.41318-4585.30.5-401000.58682-351130.67101-301260.75-25137.60.82139-20146.80.88302-15154.60.93301-10160.20.96985-5163.30.992401641用Origin线性拟合并分析误差:ValueStandarValueStandar Adj. R-Interce Interce Slope Slope StatistiCo刖2 -0.014 0.0031 0.0061 3.0160 0.9995■ |CosA2 Linear Fit of SheeS31DD15CIp(e^A)2) 0 90The taIpCos"2016415161.80.992410157.10.9698515150.10.9330120141.30.8830225130.20.8213930118.10.7535104.40.6710140900.586824575.60.55061.40.413185548.20.328996035.70.256523.70.1786170150.11698758.30.066998030.03015850.30.0076900.11.06939E-26用Origin线性拟合并分析误差:Ip (e^A>4、测量布儒斯特角:99'A984°34'140°25'55°51'124°55'181°45'56°50'40°96°40'56°40'A0 =56°21'^57°和理论上基本符合思考题：1,如何利用分光计测量玻璃平板的折射率？写出实验步骤。

取下检偏器p2将玻璃平板放在载物台的中心,旋转载物台使反射光反射回激光器入射方 向（注意此时要锁紧载物台固定螺钉和度盘固定螺钉，松开游标盘固定螺钉），记下游标的 刻度，再旋转游标盘使入射角为57 ，用一张白纸接受从样品平面反射的光点，调节的角 度使光强为最弱，此时从匚的出射的光矢量的振动方向为平行于入射面的p矢量旋转游标 盘使入射角在57附近转动找出完全消光的位置，计下此时游标的刻度，这个角度就是布儒斯特角，由布儒斯特定律求出玻璃平板的折射率n。