基态下的两种非牛顿流

基态下的两种非牛顿流随着科学技术的发展，非牛顿流理论越来越受到人们的关注本文，着重对内 能进行更加精细的数学分析在基态下，物质的内能随温度的升高而升高，不再由温度单一决定(我们定义 中1二(?),中2=(?),其中p , 0分别代表密度和温度,中代表内能)本文我们讨论 了基态下两类非牛顿流的初边值问题首先,我们讨论基态下的剪切变稠流具有下列初边值条件其中Q T=IX (0,T),I=(0,1), p 0N0,u0, 0 0,p,g>2川 1川 2>0 是给定的常数.未知数 p ,u,0分别代表密度，速度和温度再次，我们讨论基态下的剪切变稀流具有下 列初边值条件其中 QT=I X (0,T),I=(0,1), p 0N0,u0, 0 0,4/3<p<2,g>2, p 2>0是给定的常数.未知数p,u, 0 (我们定义中 1=(?),中2=(?),中1=(?),中2=(?)).分别代表密度，速度和温度我们主要的困难有两点：第一,方程具有强耦合性第二，状态函数是一般化 的我们速度和温度的估计分别用了不同的方法我们证明了强解的存在唯一性, 具体如下：定理1假设并且存在一个常数0 >0,使得：则存在一个时间T*£ (0,+8),问题(1) 一 (2)存在唯一的强解(p ,u,0 )，满足定理2假设并且存在一 个常数0 >0,使得：则存在一个时间T*e(0,+8),(3)-(4)存在唯一的强解 (P,u, 0 )，满足。